一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法
【專(zhuān)利摘要】本發(fā)明公開(kāi)了一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法。高能短脈沖激光被第一半透半反鏡分成兩束，其中一束通過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)產(chǎn)生與強(qiáng)度相關(guān)的非線(xiàn)性相移，另一束通過(guò)延時(shí)光路與上一束保持零同步，兩束光再通過(guò)第二半透半反鏡合束。通過(guò)脈沖主峰的峰值功率密度計(jì)算出非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度來(lái)控制非線(xiàn)性相移的大小，使從第二半透半反鏡輸出的激光束脈沖主峰相干相長(zhǎng)，噪聲相干相消，從而實(shí)現(xiàn)信噪比的提升。
【專(zhuān)利說(shuō)明】一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法

【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001] 本發(fā)明屬于高能短脈沖激光領(lǐng)域，具體涉及一種提升高能短脈沖激光信噪比的方 法。

【背景技術(shù)】
[0002] 高能短脈沖激光裝置的發(fā)展為激光與物質(zhì)相互作用的研究開(kāi)拓了新的研究領(lǐng)域。 在脈沖主峰到達(dá)之前，預(yù)脈沖就可能和靶發(fā)生作用，產(chǎn)生預(yù)等離子體。理論研究表明，預(yù)脈 沖強(qiáng)度超過(guò)l〇 8W/cm2,它與固體靶的相互作用產(chǎn)生的預(yù)等離子就足以使靶發(fā)生有害的改變， 使得脈沖主峰不能與靶發(fā)生預(yù)期的相互作用。因此，抑制預(yù)脈沖、提高脈沖的信噪比具有重 要的研究意義。
[0003] 提高脈沖信噪比的常見(jiàn)方法有以下幾種：一是電光方法；二是利用介質(zhì)對(duì)不同強(qiáng) 度光的吸收或反射的系數(shù)不同，如可飽和吸收體，等離子鏡等；三是利用非線(xiàn)性參量過(guò)程， 如倍頻或光參量放大。另外還有交叉偏振波方法等等。上述方法各有優(yōu)缺點(diǎn)，如電光方法 效率高，但只能抑制主脈沖前ns量級(jí)的預(yù)脈沖；等離子體鏡用于裝置末級(jí)，但是它的效率 低、容易損壞；光參量放大需要提供與信號(hào)光相匹配的泵浦光，增加了光路的復(fù)雜度和造 價(jià)，同時(shí)還存在泵浦光噪聲向信號(hào)光轉(zhuǎn)移的問(wèn)題；交叉偏振波是近年來(lái)發(fā)展較快的信噪比 提升方式，但是它要求脈沖的功率密度在TW/cm 2量級(jí)，只能用于裝置的前級(jí)，目前報(bào)道的效 率〈20%。05年AmandineRenault等人首次提出利用非線(xiàn)性Sagnac干涉提高信噪比得方 法，并在實(shí)驗(yàn)上利用該方法將經(jīng)壓縮器壓縮后的脈寬55fs，能量lmj的激光脈沖的信噪比 提高了 4個(gè)數(shù)量級(jí)。與其他方法相比，非線(xiàn)性Sagnac干涉法理論上能用來(lái)直接提升大能量 超短脈沖的信噪比。但是，該方法為環(huán)形結(jié)構(gòu)，輸入輸出鏡為同一片半透半反鏡，反激光非 常嚴(yán)重，對(duì)前級(jí)光路的安全運(yùn)行構(gòu)成威脅；同時(shí)該方法要求順時(shí)針和逆時(shí)針傳輸?shù)墓饴窌r(shí) 間空間完全重合，調(diào)試存在較大的難度；最為重要的是該方法為了破壞環(huán)形腔的對(duì)稱(chēng)結(jié)構(gòu)， 在環(huán)中插入了衰減片，衰減片的透過(guò)率一般選在40 %?60 %，衰減片的存在使光路的效率 降低了 一半。
[0004] 綜上所述，需要一種高效的、易于調(diào)節(jié)的提升高能短脈沖激光信噪比的方法。


【發(fā)明內(nèi)容】

[0005] 針對(duì)上述不足，提升高能短脈沖激光信噪比效率低，調(diào)試難度大等不足，本發(fā)明提 供一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法。本發(fā)明將光路的時(shí)間調(diào)節(jié)和空間調(diào)節(jié)分開(kāi)進(jìn) 行，極大的降低了調(diào)試的難度，在光路中不加入衰減片，可以有效提升光路的效率。本發(fā)明 主要包括以下內(nèi)容：
[0006] -種提升高能短脈沖激光信噪比的方法，包括以下步驟：
[0007] 步驟一、根據(jù)高能短脈沖激光中的脈沖主峰峰值功率密度，選定特定長(zhǎng)度的非線(xiàn) 性光學(xué)介質(zhì)，使通過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的脈沖主峰產(chǎn)生π的奇數(shù)倍的非線(xiàn)性相移，而高能短 脈沖激光中的預(yù)脈沖和噪聲通過(guò)該非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)產(chǎn)生非線(xiàn)性相移可以忽略；
[0008] 步驟二、高能短脈沖激光分束：通過(guò)第一半透半反鏡將高能短脈沖激光分成反射 光束和透射光束；
[0009] 步驟三、使得反射光束經(jīng)過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，之后經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡一面，獲得 第一最終反射光束；使得透射光束經(jīng)過(guò)延時(shí)光路，之后經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡一面的另一面， 獲得第一最終透射光束，其中所述延時(shí)光路設(shè)置為使得所述反射光束和透射光束同時(shí)到達(dá) 所述第二半透半反鏡；
[0010] 步驟四、將第一最終反射光束和第一最終透射光束合并形成高信噪比的最終高能 短脈沖激光。
[0011] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，所述的非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度由 脈沖主峰的中心波長(zhǎng)、非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的非線(xiàn)性折射率系數(shù)和脈沖主峰的峰值功率密度確 定，非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的最小長(zhǎng)度，即通過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)脈沖主峰的相移為η時(shí)，非線(xiàn)性 光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度Q由下面關(guān)系式確定：
[0012] k =~T "2/丨，
[0013] 其中U為非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)最小長(zhǎng)度，λ ^為脈沖主峰的中心波長(zhǎng)，η2為非線(xiàn)性光學(xué) 介質(zhì)的非線(xiàn)性折射率系數(shù)，IC!為脈沖主峰的峰值功率密度；當(dāng)相移為Η的奇數(shù)倍，其長(zhǎng)度 為U的奇數(shù)倍。
[0014] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，包括，所述第一半透半反鏡，第二 半透半反鏡均為一面高透膜，另一面半透半反膜。
[0015] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，所述第一半透半反鏡和第二半透 半反鏡的相同面在空間上位置相反。
[0016] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖信噪比的方法，包括，高能短脈沖激光首先射入第一 半透半反鏡半透半反膜這一面進(jìn)行半透射和半反射，透射光束再由面高透膜射出；由于第 一半透半反鏡相對(duì)于空氣為波密介質(zhì)，因此其表面產(chǎn)生的反射光將產(chǎn)生半波損失；
[0017] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，包括，各激光束通過(guò)多個(gè)反射鏡 進(jìn)行方向的調(diào)整。
[0018] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，包括，所述最終高能短脈沖激光， 由第一最終反射光和第一最終透射光在時(shí)間上零同步，在空間上進(jìn)行重合得到，所述的空 間上的重合通過(guò)調(diào)節(jié)第二半透半反鏡和反射鏡實(shí)現(xiàn)。
[0019] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，包括，所述第一半透半反鏡和第 二半透半反鏡能將射在上面的激光束平均分為反射光束和透射光束。
[0020] 一種提升高能短脈沖激光信噪比的裝置，包括：第一半透半反鏡，用于將脈沖主峰 均分為透射光和反射光，其中反射光為第一分光束，透射光為第二分光束，其中反射光產(chǎn)生 半波損失；
[0021] 第一反射鏡，用于反射第一分光束；
[0022] 非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，第一反射鏡反射的光束進(jìn)入非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，并產(chǎn)生非線(xiàn)性相 移JI ;
[0023] 第二反射鏡，用于反射非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)射出的光束；
[0024] 第三反射鏡，用于反射第二分光束；
[0025] 延時(shí)光路，用于調(diào)節(jié)從第三反射鏡射入的光的光程，從而使第一分光束和第二分 光束到達(dá)第二半透半反鏡時(shí)候的時(shí)間零同步；
[0026] 第四反射鏡，用于反射從延時(shí)光路射出的光束；
[0027] 第二半透半反鏡，用于將從第二反射鏡射入的第一分光束和從第四反射鏡射入的 第二分光束進(jìn)行再次分束；并使第一分光束在第二半透半反鏡上的第一最終反射光束與第 二分光束在第二半透半反鏡上的透射的第一最終透射光束進(jìn)行合束。
[0028] 優(yōu)選的所述提升高能短脈沖激光信噪比的裝置，包括，所述非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)為K9 玻璃。
[0029] 本發(fā)明與非線(xiàn)性Sagnac方法都是利用激光干涉效應(yīng)實(shí)現(xiàn)信噪比的提升，具有非 線(xiàn)性Sagnac方法在信噪比提升能力方面的優(yōu)點(diǎn)。由于非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度通常在厘米 量級(jí)，脈沖的峰值功率密度在lOOGW/cm 2量級(jí)，對(duì)光束口徑?jīng)]有限制，因此可以用于大口徑 大能量短脈沖信噪比的直接提升。
[0030] 本發(fā)明利用延時(shí)光路實(shí)現(xiàn)兩路分束光的時(shí)間零同步，通過(guò)反射鏡和半透半反鏡的 角度調(diào)節(jié)使兩路光的空間完全重合，與非線(xiàn)性Sagnac方法相比，時(shí)間調(diào)節(jié)和空間調(diào)節(jié)分開(kāi) 進(jìn)行，光路的調(diào)節(jié)難度大大降低。
[0031] 本發(fā)明的光路中只有非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，沒(méi)有衰減片，理論上效率是非線(xiàn)性Sagnac 方法的兩倍。
[0032] 本發(fā)明由兩個(gè)半透半反鏡分別實(shí)現(xiàn)光束的分束和合束，避免了反激光，不會(huì)對(duì)前 級(jí)光路的安全運(yùn)行造成影響。
[0033] 綜上所述，采用本發(fā)明的方法提升高能短脈沖激光的信噪比，具有調(diào)整過(guò)程簡(jiǎn)單、 快速，造價(jià)低，效率高的優(yōu)點(diǎn)。

【專(zhuān)利附圖】

【附圖說(shuō)明】
[0034] 圖1為本發(fā)明一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法的光路結(jié)構(gòu)示意圖。

【具體實(shí)施方式】
[0035] 本實(shí)施例中高能短脈沖激光脈沖主峰的中心波長(zhǎng)λ。為800nm，能量6mJ，光 束口徑10mm，脈寬50fs ;非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的材料為K9玻璃，非線(xiàn)性折射率系數(shù)為n2 = 3. 75X 10_16cm2/W。計(jì)算得到脈沖主峰的峰值功率密度I。= 153GW/cm2由公式A =4確定 K9玻璃的厚度為14mm。
[0036] 如圖1所示為本發(fā)明一種提升高能短脈沖信噪比的方法的光路結(jié)構(gòu)示意圖，如圖 所示，高能短脈沖激光1首先射入第一半透半反鏡2的半透半反膜，然后被分成兩束，包括 第一分光束10為反射光束，第二分光束11為透射光束，第二分光束11經(jīng)過(guò)第一半透半反 鏡2的高透膜射出。
[0037] 第一分束光10經(jīng)過(guò)第一反射鏡6反射入非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)3,然后經(jīng)過(guò)第二反射鏡 7射入第二半透半反鏡4的高透膜，再射入第二半透半反鏡4的半透半反膜被分為兩束光 束，其中一束為透射光束另一束為反射光束；第二分光束11經(jīng)過(guò)第三反射鏡8射入延時(shí)光 路5,后通過(guò)第四反射鏡9射入第二半透半反鏡4的半透半反膜面被分為兩束光束，其中一 束為透射光束另一束為反射光束，透射光束經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡4的透射膜射出。
[0038] 第一分束光10在第二半透半反鏡4上的第一最終反射光束與第二分光束11在第 二半透半反鏡4上的第一最終透射光束合束為第一合光束12 ;
[0039] 第一分束光10在第二半透半反鏡4上的最終第二透射光束與第二分光束11在第 二半透半反鏡4上的最終第二反射光束合束為第二合光束13 ;
[0040] 調(diào)節(jié)第二半透半反鏡4能夠使構(gòu)成第一合光束12的最終第一反射光束和最終第 一透射光束在空間上完全重合，第二合光束13中的最終第二反射光束和最終第二透射光 束在空間上完全重合；調(diào)節(jié)延時(shí)光路5能夠使第一合光束12中的最終第一反射光束和最終 第一透射光束在時(shí)間上零同步，第二合光束13中的最終第二反射光束和最終第二透射光 束在時(shí)間上零同步。由于時(shí)間調(diào)節(jié)和空間調(diào)節(jié)分別進(jìn)行，光路調(diào)試難度大大降低。
[0041] 假設(shè)脈沖主峰的光強(qiáng)為I，電場(chǎng)強(qiáng)度為E，I = |E|2,則經(jīng)過(guò)第一半透半反鏡2反射 和透射后的兩束光的光強(qiáng)均為1/2,電場(chǎng)強(qiáng)度均為Τ?￡/2。
[0042] 從第二反射鏡7出來(lái)的光經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡4后，反射光和透射光的光強(qiáng)均為 1/4,電場(chǎng)均為Ε/2 ;同樣，從延時(shí)光路5出來(lái)的光經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡4后，反射光和透射 光的光強(qiáng)也都是1/4,電場(chǎng)均為Ε/2。
[0043] 當(dāng)構(gòu)成合光束的反射光和透射光的位相差為0或2 π的整數(shù)倍時(shí)，合光束的光強(qiáng) 為|E/2+E/2|2 = I ;當(dāng)構(gòu)成合光束的兩部分光的位相差為π的奇數(shù)倍時(shí)合光束的光強(qiáng)為 |Ε/2-Ε/2|2 = 0。由于精確計(jì)算了脈沖主峰的峰值功率密度并優(yōu)化設(shè)計(jì)了非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì) 3的長(zhǎng)度，第一分光束10經(jīng)過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)3后其主峰獲得的非線(xiàn)性相移為π，其計(jì)算 方式如下：
[0044] ^?ΨνΙ -
[0045] 其中Λ nNL為非線(xiàn)性導(dǎo)致的折射率變化量，k0為激光的波矢且k0 = 2 π / λ 〇, 為 非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度。非線(xiàn)性導(dǎo)致的折射率變化量由非線(xiàn)性折射率系數(shù)與激光主峰的功 率密度的乘積確定，由前文可知主激光主峰的功率密度為1〇,第一分光束1〇經(jīng)過(guò)非線(xiàn)性光 學(xué)介質(zhì)后其主峰的功率密度只有1〇/2,因此Δηι = r^Ic/2 ;由公式A = j-_，則主峰獲得的 非線(xiàn)性相移τ，因此第一分光束10經(jīng)過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)3后其主峰獲得的非線(xiàn)性相 移為η，由于預(yù)脈沖和噪聲的功率密度很小，獲得的非線(xiàn)性相移近似等于〇,加上第一分光 束10在第一半透半反鏡2上反射時(shí)引入的半波損失π，則構(gòu)成第一合光束12的兩路光中 的反射光束的主峰的相移為2 π，第二分光束11在第一半透半反鏡2上透射時(shí)沒(méi)有半波損 失因此，第一合光束12中的兩路光主峰產(chǎn)生干涉的結(jié)果是相干相長(zhǎng)；而預(yù)脈沖和噪聲在第 一半透半反鏡2上反射時(shí)引入半波損失π，預(yù)脈沖和噪聲在第一半透半反鏡2上透射時(shí)沒(méi) 有半波損失，因此第一合光束12中的預(yù)脈沖和噪聲干涉結(jié)果是相干相消，因此第一合光束 12的信噪比較主激光1大大提高。
[0046] 同樣的分析方法得到：第一分光束10在第一半透半反鏡2上反射時(shí)引入的半波損 失η，主峰在非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)時(shí)候產(chǎn)生的非線(xiàn)性相移為η ;第二分光束11在第二半透半反 鏡4上反射時(shí)引入半波損失π。構(gòu)成第二合光束13的兩路光中的主峰相位差為π，相干 相消，而預(yù)脈沖和噪聲的相位差為0,相干相長(zhǎng)。因此第二合光束13的主要成分是主激光1 的預(yù)脈沖和噪聲。
[0047] 綜上所述，本發(fā)明提供一種提升高能短脈沖信噪比的方法，能夠?qū)崿F(xiàn)大能量短脈 沖激光信噪比的直接有效提升。本發(fā)明為高能PW脈沖激光裝置以及高能EW脈沖激光裝置 的建造提供了技術(shù)指導(dǎo)。
[〇〇48] 盡管本發(fā)明的實(shí)施方案已公開(kāi)如上，但其并不僅僅限于說(shuō)明書(shū)和實(shí)施方式中所列 運(yùn)用，它完全可以被適用于各種適合本發(fā)明的領(lǐng)域，對(duì)于熟悉本領(lǐng)域的人員而言，可容易地 實(shí)現(xiàn)另外的修改，因此在不背離權(quán)利要求及等同范圍所限定的一般概念下，本發(fā)明并不限 于特定的細(xì)節(jié)和這里示出與描述的圖例。
【權(quán)利要求】
1. 一種提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于，包括以下步驟： 步驟一、根據(jù)高能短脈沖激光中的脈沖主峰峰值功率密度，選定特定長(zhǎng)度的非線(xiàn)性光 學(xué)介質(zhì)，使通過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的脈沖主峰產(chǎn)生π的奇數(shù)倍的非線(xiàn)性相移，而高能短脈沖 激光中的預(yù)脈沖和噪聲通過(guò)該非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)產(chǎn)生的非線(xiàn)性相移可以忽略； 步驟二、高能短脈沖激光分束：通過(guò)第一半透半反鏡將高能短脈沖激光分成反射光束 和透射光束； 步驟三、使得反射光束經(jīng)過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，之后經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡一面，獲得第一 最終反射光束；使得透射光束經(jīng)過(guò)延時(shí)光路，之后經(jīng)過(guò)第二半透半反鏡的另一面，獲得第一 最終透射光束，其中所述延時(shí)光路設(shè)置為使得所述反射光束和透射光束同時(shí)到達(dá)所述第二 半透半反鏡； 步驟四、將第一最終反射光束和第一最終透射光束合并形成高信噪比的最終高能短脈 沖激光。
2. 根據(jù)權(quán)利要求1所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于，所述的非線(xiàn) 性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度由脈沖主峰的中心波長(zhǎng)、非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的非線(xiàn)性折射率系數(shù)和脈沖主 峰的峰值功率密度確定，非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的最小長(zhǎng)度，即通過(guò)非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)脈沖主峰的 相移為π時(shí)，非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)的長(zhǎng)度h由下面關(guān)系式確定： τ Λ Ll 二 ~Γ "Λ 其中U為非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)最小長(zhǎng)度，λ ^為脈沖主峰的中心波長(zhǎng)，η2為非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì) 的非線(xiàn)性折射率系數(shù)，1〇為脈沖主峰的峰值功率密度；當(dāng)相移為η的奇數(shù)倍時(shí)，其長(zhǎng)度為 U的奇數(shù)倍。
3. 根據(jù)權(quán)利要求1所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于包括，所述第 一半透半反鏡，第二半透半反鏡均為一面高透膜，另一面半透半反膜。
4. 根據(jù)權(quán)利要求3所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于包括，所述第 一半透半反鏡和第二半透半反鏡的相同面在空間上位置相反。
5. 根據(jù)權(quán)利要求3, 4所述提升高能短脈沖信噪比的方法，其特征在于包括，高能短脈 沖激光首先射入第一半透半反鏡半透半反膜這一面進(jìn)行半透射和半反射，透射光束再由高 透膜面射出；由于第一半透半反鏡相對(duì)于空氣為波密介質(zhì)，因此其表面產(chǎn)生的反射光將產(chǎn) 生半波損失。
6. 根據(jù)權(quán)利要求1所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于包括，各激光 束通過(guò)多個(gè)反射鏡進(jìn)行方向的調(diào)整。
7. 根據(jù)權(quán)利要求6所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于包括，所述最 終高能短脈沖激光，由第一最終反射光和第一最終透射光在時(shí)間上零同步，在空間上進(jìn)行 重合得到，所述的空間上的重合通過(guò)調(diào)節(jié)第二半透半反鏡和反射鏡實(shí)現(xiàn)。
8. 根據(jù)權(quán)利要求1所述提升高能短脈沖激光信噪比的方法，其特征在于包括，所述第 一半透半反鏡和第二半透半反鏡能將射在上面的激光束平均分為反射光束和透射光束。
9. 一種提升高能短脈沖激光信噪比的裝置，其特征在于包括：第一半透半反鏡，用于 將脈沖主峰均分為透射光和反射光，其中反射光為第一分光束，透射光為第二分光束，其中 反射光產(chǎn)生半波損失； 第一反射鏡，用于反射第一分光束； 非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，第一反射鏡反射的光束進(jìn)入非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)，并產(chǎn)生非線(xiàn)性相移 丌； 第二反射鏡，用于反射非線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)射出的光束； 第三反射鏡，用于反射第二分光束； 延時(shí)光路，用于調(diào)節(jié)從第三反射鏡射入的光的光程，從而使第一分光束和第二分光束 到達(dá)第二半透半反鏡時(shí)候的時(shí)間零同步； 第四反射鏡，用于反射從延時(shí)光路射出的光束； 第二半透半反鏡，用于將從第二反射鏡射入的第一分光束和從第四反射鏡射入的第二 分光束進(jìn)行再次分束；并使第一分光束在第二半透半反鏡上的第一最終反射光束與第二分 光束在第二半透半反鏡上透射的第一最終透射光束進(jìn)行合束。
10.根據(jù)權(quán)利要求9所述提升高能短脈沖激光信噪比的裝置，其特征在于包括，所述非 線(xiàn)性光學(xué)介質(zhì)為K9玻璃。
【文檔編號(hào)】G02F1/35GK104102064SQ201410256468
【公開(kāi)日】2014年10月15日 申請(qǐng)日期:2014年6月10日 優(yōu)先權(quán)日:2014年6月10日
【發(fā)明者】張穎, 黃晚晴, 耿遠(yuǎn)超, 王文義, 劉蘭琴, 孫立, 謝娜, 王曉東 申請(qǐng)人:中國(guó)工程物理研究院激光聚變研究中心