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      基于偏振度解調(diào)的電流傳感裝置的制作方法

      文檔序號(hào):6105064閱讀:123來(lái)源:國(guó)知局
      專利名稱:基于偏振度解調(diào)的電流傳感裝置的制作方法
      技術(shù)領(lǐng)域
      本實(shí)用新型涉及高電壓、強(qiáng)電流的測(cè)量,特別是一種基于法拉第效應(yīng)的偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,主要用于需要絕緣測(cè)量的高電壓、強(qiáng)電流的電力傳感系統(tǒng)。
      背景技術(shù)
      隨著工業(yè)、軍事及民用場(chǎng)合對(duì)電力發(fā)展要求的不斷膨脹,電力工業(yè)裝機(jī)容量不斷增長(zhǎng),如何進(jìn)行高壓強(qiáng)電的測(cè)量成為電力行業(yè)迫切需要解決的問(wèn)題之一。
      針對(duì)電力工業(yè)電流傳感的需求,人們已經(jīng)進(jìn)行過(guò)許多研究。傳統(tǒng)的電力傳感主要是以電磁感應(yīng)為基礎(chǔ)的電流互感器(CT)。但是該電流互感器在高壓強(qiáng)電場(chǎng)合存在絕緣困難、成本高、磁飽和、鐵磁諧振等問(wèn)題,應(yīng)用范圍受限制,不能滿足電力工業(yè)進(jìn)一步發(fā)展的要求。近年來(lái)光學(xué)電流傳感(OCS)受到廣泛重視。尤其是光纖電流傳感技術(shù)(AFOCS),它是利用光波在磁場(chǎng)中的法拉第效應(yīng)來(lái)測(cè)量電流的,具有結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單,重量輕,絕緣性能好等諸多優(yōu)點(diǎn),展示了優(yōu)良的應(yīng)用前景。
      法拉第效應(yīng)光學(xué)電流傳感是利用被測(cè)電流產(chǎn)生磁場(chǎng)引起光波偏振方向旋轉(zhuǎn)而進(jìn)行電流傳感的。在高壓強(qiáng)電應(yīng)用中,光源發(fā)出的光波和經(jīng)過(guò)磁場(chǎng)偏振方向的信號(hào)都通過(guò)光纖傳輸?shù)降孛?。這是光纖技術(shù)保證電絕緣性的一個(gè)重要優(yōu)點(diǎn)。但是在光纖傳輸光路中,由于環(huán)境溫度、應(yīng)力等條件的變化,光纖內(nèi)部產(chǎn)生隨機(jī)的雙折射,使偏振方向發(fā)生隨機(jī)變化,嚴(yán)重地影響了測(cè)量信號(hào)的可靠性。
      為了解決光纖隨機(jī)雙折射問(wèn)題,人們已經(jīng)進(jìn)行了多方面的研究。在先技術(shù)之一,Guido等[Reciprocal reflection interferometer for a fiber-optic Faraday current sensor,Applied Optics,1994,6111-6122]首次在理論和實(shí)驗(yàn)上研究了利用保偏光纖的交互反射干涉儀電流傳感方案。在先技術(shù)之二,Rose等[Optical fiber current sensors inhigh electric field environments,J.Lightwave Techno,1999,1042-1048]從理論和實(shí)驗(yàn)上證明了扭轉(zhuǎn)退火光纖可以在不明顯增加系統(tǒng)的溫度特性的條件下大大地降低光纖的殘余雙折射。H.Lin等[Modified in-line Sagnac interferometer with passivedemodulation technique for environmental immunity of a fiber-optic current sensor,Applied Optics,1999,38(13),2760-2766]在此基礎(chǔ)上從光纖元件層次上對(duì)干涉儀結(jié)構(gòu)進(jìn)行了改進(jìn),采用高圓雙折射光纖作為傳感頭和導(dǎo)引線,盡量減少昂貴的保偏光纖的使用,并且改善了系統(tǒng)的不穩(wěn)定性。在先技術(shù)之三,K.Bohnert等[Temperatureand Vibration Insensitive Fiber-Optic Current Sensor,J.Lightwave Techno.,2002,267-276]在采用橢圓光纖并且改進(jìn)了光纖探頭封裝技術(shù)后,簡(jiǎn)化了系統(tǒng)結(jié)構(gòu),實(shí)現(xiàn)了電流傳感的高溫度穩(wěn)定性。在先技術(shù)之四,上海大學(xué)黃宏嘉等在法拉第電流傳感系統(tǒng)中采用自行設(shè)計(jì)制備的保圓光纖,克服了隨機(jī)雙折射對(duì)測(cè)量穩(wěn)定性的影響。在光纖法拉第效應(yīng)電流傳感系統(tǒng)中,傳感頭設(shè)計(jì)也有很高的技術(shù)要求,特別是要克服光纖彎曲引起的附加雙折射及其溫度效應(yīng)。在先技術(shù)之五,A.Ben-Kish等[Geometricalseparation betwwen the birefrngence components in Faraday-rotation fiber-optical currentsensors,Optics Letter,1991,687-689]利用特殊幾何結(jié)構(gòu),控制彎曲雙折射,使附加的雙折射相位差等于2π的整數(shù)倍,明顯地減輕了光纖彎曲雙折射引起的溫度效應(yīng)。
      上述方法基本上都是采用保偏光纖和其他特種光纖來(lái)實(shí)現(xiàn)偏振方向在傳輸過(guò)程中的穩(wěn)定,或者補(bǔ)償傳輸過(guò)程中的變化。保偏光纖和特種光纖及其配套元器件的成本高、價(jià)格貴,而且某些特種光纖在綜合性能方面還不如成熟的常規(guī)通信光纖,帶來(lái)了其他需要解決的問(wèn)題。

      發(fā)明內(nèi)容
      本實(shí)用新型要解決的技術(shù)問(wèn)題在于克服上述在先技術(shù)的不足,提供一種基于偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,以克服常規(guī)光纖法拉第效應(yīng)電流傳感中光傳輸線路中隨機(jī)雙折射干擾的問(wèn)題,降低成本。
      本實(shí)用新型的基本原理是基于光偏振的法拉第旋轉(zhuǎn)效應(yīng),實(shí)質(zhì)是將一具有多圈光纖環(huán)的光纖腔的多圈光纖環(huán)圍繞在待測(cè)電流的電線或電纜上,使一線偏振光通過(guò)并在所述的光纖腔中多次來(lái)回反射后輸出,將單一的偏振面旋轉(zhuǎn)角的光波轉(zhuǎn)變?yōu)槎鄠€(gè)不同偏振面旋轉(zhuǎn)角的光波的疊加,該疊加的光波具有特定的偏振度,該特定的偏振度與通過(guò)所述的多圈光纖環(huán)的電流的強(qiáng)度具有一一對(duì)應(yīng)的關(guān)系,該對(duì)應(yīng)的關(guān)系僅與光纖腔的結(jié)構(gòu)有關(guān),由此,將光的法拉第偏振旋轉(zhuǎn)效應(yīng)變?yōu)楣獾钠穸鹊淖兓?,從而將電流的光波偏振面旋轉(zhuǎn)角的測(cè)量轉(zhuǎn)化為光波偏振度的測(cè)量,以獲得高電壓、強(qiáng)電流的電流信息。
      本實(shí)用新型的技術(shù)方案如下一種基于偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,特征在于其由依次串連的非偏振光光源、第一傳輸光纖、起偏器、光纖腔、第二傳輸光纖和光偏振分析儀構(gòu)成。
      所述的光纖腔由串連的第一反射器、光纖環(huán)、第二反射器構(gòu)成,所述的光纖環(huán)是一圍繞待測(cè)電流電纜的多圈光纖環(huán),所述的第一反射器和第二反射器的反射率的取值大于0,小于1。
      所述的第一反射器和第二反射器分別為第一光纖光柵和第二光纖光柵。
      所述的光纖腔由一個(gè)2×2光纖耦合器和光纖環(huán)構(gòu)成所述的起偏器的輸出端接該2×2光纖耦合器第一端口,該光纖耦合器第二端口和第四端口連接所述的光纖環(huán)的兩端,第三端口連接所述的第二傳輸光纖。
      所述的光纖腔由第一多圈光纖環(huán)和第二多圈光線環(huán)兩段由所述的光纖耦合器連接構(gòu)成第一多圈光纖環(huán)和第二多圈光線環(huán)的一端分別與所述的光纖耦合器的第二端口和第四端口連接,所述的第一多圈光纖環(huán)和第二多圈光線環(huán)另外一端分別連接第一法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡和第二法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡,所述的起偏器經(jīng)一環(huán)形器接所述的光纖耦合器的第一端口,所述的第二傳輸光纖接所述的的環(huán)形器第三端口。
      所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的2×2光纖耦合器的第三端口通過(guò)另一連接光纖連接一環(huán)形器串連另一光纖腔,或進(jìn)一步逐次通過(guò)環(huán)形器串連多個(gè)所述的光纖腔。
      本實(shí)用新型方法的基本原理是基于光偏振的法拉第旋轉(zhuǎn)效應(yīng),使一線偏振光在多圈光纖環(huán)的光纖腔結(jié)構(gòu)中多次來(lái)回反射,將單一的偏振面旋轉(zhuǎn)角的光波轉(zhuǎn)變?yōu)槎鄠€(gè)不同偏振面旋轉(zhuǎn)角的光波的疊加,該疊加的光波具有特定的偏振度,該特定的偏振度與通過(guò)所述的多圈光纖環(huán)的電流的強(qiáng)度具有一一對(duì)應(yīng)的關(guān)系,該對(duì)應(yīng)的關(guān)系僅與光纖腔的結(jié)構(gòu)有關(guān),由此,將光的法拉第偏振旋轉(zhuǎn)效應(yīng)變?yōu)楣獾钠穸鹊淖兓瑥亩鴮㈦娏鞯墓獠ㄆ衩嫘D(zhuǎn)角的測(cè)量轉(zhuǎn)化為光波偏振度的測(cè)量。
      利用偏振度作電流傳感的理論分析如下本實(shí)用新型采用非相干光進(jìn)行測(cè)量,假設(shè)電流傳感頭的光纖環(huán)圈數(shù)為N,待測(cè)電流為I,光纖法拉第效應(yīng)維爾德常數(shù)為V,則光在傳感頭光纖中行進(jìn)一次后,光信號(hào)偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)的角度為θ=VNI,即隨電流變化,光信號(hào)的電矢量大小及夾角Ex,Ey,φ也將隨θ變化。由于光纖的維爾德常數(shù)很小,θ<<π,所以可以認(rèn)為θ是隨待測(cè)電流I單調(diào)變化的。利用斯托克司矢量在邦加球上描述光波在傳感腔中偏振狀態(tài)的變化,其各分量表示為S0=&lt;|Ex|2&gt;+&lt;|Ey|2&gt;,S1=&lt;|Ex|2&gt;-&lt;|Ey|2&gt;,S2=2&lt;|Ex||Ey|cosφ&gt;,
      S3=2&lt;|Ex||Ey|sinφ&gt;。
      式中&lt;·&gt;代表統(tǒng)計(jì)平均。
      光波偏振度定義為DOP=S12+S22+S32/S0.]]>當(dāng)光信號(hào)在傳感腔中多次往復(fù)后,出射光波的偏振度可以寫為與電流的函數(shù)DOP=&Sigma;i=0i=&infin;S12(&theta;i)+S22(&theta;i)+S32(&theta;i)&Sigma;i=0i=&infin;S0(&theta;i)=f(I)----(1)]]>式中θi表示光信號(hào)在光纖腔中反射i次時(shí)的偏振旋轉(zhuǎn)角,如前所述θi與傳感電流I具有一一對(duì)應(yīng)的關(guān)系;f(x)是與光纖腔結(jié)構(gòu)有關(guān)的函數(shù),其具體形式由光路的結(jié)構(gòu)確定。因此,通過(guò)測(cè)量輸出光波偏振度即可以得到待測(cè)電流值I=f-1(DOP) (2)本實(shí)用新型的優(yōu)點(diǎn)和特點(diǎn)是(1)本實(shí)用新型是基于光偏振的法拉第旋轉(zhuǎn)效應(yīng)引起光信號(hào)偏振面隨電流改變,利用光纖腔將光信號(hào)偏振面旋轉(zhuǎn)變?yōu)楣庑盘?hào)偏振度的變化,測(cè)量光信號(hào)偏振度直接同電流值相關(guān)。不存在電流互感器中的磁滯現(xiàn)象和磁飽和現(xiàn)象。也不同于利用磁致伸縮材料機(jī)械轉(zhuǎn)換過(guò)程的間接測(cè)量方法。
      (2)本實(shí)用新型采用全光纖方案,實(shí)現(xiàn)了絕緣隔離探測(cè),可應(yīng)用于高壓強(qiáng)電流的傳感。
      (3)本實(shí)用新型采用光偏振度的信號(hào)作為解調(diào)參數(shù),克服了常規(guī)光纖法拉第效應(yīng)電流傳感中光傳輸線路中隨機(jī)雙折射干擾的問(wèn)題。由此,可以實(shí)現(xiàn)多路復(fù)用,建立分布式光纖傳感網(wǎng)絡(luò)。
      (4)本實(shí)用新型采用光纖腔結(jié)構(gòu)將法拉第偏振旋轉(zhuǎn)效應(yīng)變?yōu)槠穸鹊淖兓?。本?shí)用新型中光纖腔結(jié)構(gòu)具有較大的靈活性;可以通過(guò)傳感頭中光纖環(huán)圈數(shù)的調(diào)整,獲得不同的探測(cè)靈敏度性能;與大多數(shù)光纖元器件兼容,具有進(jìn)一步發(fā)展的余地。
      (5)本實(shí)用新型的材料和元器件成熟,成本價(jià)格低廉,有利于推廣應(yīng)用。具有良好的性價(jià)比,預(yù)期有很好的市場(chǎng)前景。


      圖1為本實(shí)用新型基于偏振度解調(diào)的電流傳感器示意圖。
      圖2為實(shí)施例一采用光纖光柵對(duì)構(gòu)成的偏振度解調(diào)的電流傳感器結(jié)構(gòu)示意圖。
      圖3為實(shí)施例二采用光纖耦合器的偏振度解調(diào)的電流傳感器結(jié)構(gòu)示意圖。
      圖4為實(shí)施例三采用法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡的偏振度解調(diào)的電流傳感器結(jié)構(gòu)示意圖。
      圖5為實(shí)施例四采用法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡的偏振度解調(diào)的電流傳感器多路復(fù)用結(jié)構(gòu)示意圖。
      具體實(shí)施方式
      下面結(jié)合實(shí)施例和附圖對(duì)本實(shí)用新型作進(jìn)一步說(shuō)明,但不應(yīng)以此限制本實(shí)用新型的保護(hù)范圍。
      實(shí)施例一利用光纖光柵對(duì)構(gòu)成光纖腔的方案,如圖2所示。由圖可見,本實(shí)用新型法拉第效應(yīng)的偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,是由依次串連的非偏振光光源1、第一傳輸光纖21、起偏器3、光纖腔、第二傳輸光纖22和光偏振分析儀6構(gòu)成。所述的光纖腔由串連的第一反射器71、光纖環(huán)4、第二反射器72構(gòu)成,所述的光纖環(huán)4是一圍繞待測(cè)電流電纜5的多圈光纖環(huán),所述的第一反射器71和第二反射器72的反射率的取值大于0,小于1。
      所述的第一反射器71和第二反射器72分別為第一光纖光柵73和第二光纖光柵74。在該實(shí)施例中,光纖腔由一對(duì)波長(zhǎng)相同的第一光纖光柵73和第二光纖光柵74組成。由非相干光源1發(fā)出的光經(jīng)過(guò)起偏器3,變?yōu)榫€偏振進(jìn)入第一光纖光柵73和第二光纖光柵74及圍繞在待測(cè)導(dǎo)線5周圍的多圈光纖環(huán)4組成的傳感頭。從傳感頭透射的光,由偏振分析儀6測(cè)定其偏振度。
      實(shí)施例二利用光纖耦合器構(gòu)成光纖環(huán)的方案,如圖3所示。
      圖中1、3、4、5、6、21、22各個(gè)元件都與圖1相同。但是,采用一個(gè)光纖耦合器75取代兩個(gè)分開的反射器71、72。它可以起到兩個(gè)反射器的作用。所述的光纖腔由一個(gè)2×2光纖耦合器75和光纖環(huán)4構(gòu)成所述的起偏器3的輸出端接該2×2光纖耦合器75第一端口a,該光纖耦合器75第二端口b和第四端口d連接所述的光纖環(huán)4的兩端,第三端口c連接所述的第二傳輸光纖22。假設(shè)該耦合器的分束比為K%∶(1-K)%,那么,光從耦合器第一端口a輸入后,(1-K)%的功率從第三端口c輸出,其余的K%功率從第四端口d輸出。這部分光功率將經(jīng)過(guò)圍繞待測(cè)電流的多圈光纖環(huán)4,經(jīng)受法拉第效應(yīng)的偏振旋轉(zhuǎn);并回到光纖耦合器的第二個(gè)輸入端口b。再?gòu)鸟詈掀鞯妮敵龆丝诜殖鐾瑯颖壤墓夤β实诙瓮ㄟ^(guò)傳感頭光纖環(huán),經(jīng)受第二次法拉第旋轉(zhuǎn)。如此不斷地疊加。
      實(shí)施例三利用光纖耦合器和法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡的方案,如圖4所示。圖中1、21、22、3、5、6、75等各個(gè)元件都與圖3相同。所述的光纖腔由第一多圈光纖環(huán)41和第二多圈光線環(huán)42兩段由所述的光纖耦合器75連接構(gòu)成第一多圈光纖環(huán)41和第二多圈光線環(huán)42的一端分別與所述的光纖耦合器75的第二端口b和第四端口d連接,所述的第一多圈光纖環(huán)41和第二多圈光線環(huán)42另外一端分別連接第一法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡81和第二法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡82,所述的起偏器3經(jīng)一環(huán)形器9接所述的光纖耦合器75的第一端口a,所述的第二傳輸光纖22接所述的的環(huán)形器9第三端口。
      入射光通過(guò)一個(gè)環(huán)行器9進(jìn)入傳感頭;從環(huán)行器9的第三端口可以獲得從傳感頭4反射回來(lái)的光信號(hào)。法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡81和82具有對(duì)入射光全反射、而且使其偏振面旋轉(zhuǎn)90度的作用。與實(shí)施方案二的情況相似,經(jīng)受待測(cè)電流引起的法拉第旋轉(zhuǎn)的光波,由于光纖耦合器的作用,也會(huì)多次經(jīng)過(guò)傳感頭的光纖環(huán),導(dǎo)致偏振度的降低。同時(shí)理論分析表明,采用法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡后,在傳感頭中反射光與入射光具有正交偏振態(tài),這樣可克服傳感頭內(nèi)和傳輸光纖中本底雙折射的影響,大大提高測(cè)量的穩(wěn)定性。該實(shí)施例也可將連接耦合器d端口的傳感光纖環(huán)42接耦合器75的c端口。
      實(shí)施例四多路復(fù)用的一種實(shí)施方案,見圖5。
      圖5中各個(gè)元件與圖4相同。但是增加了一段連接不同測(cè)試點(diǎn)的光纖23,圖中畫了兩個(gè)光纖腔。即所述的2×2光纖耦合器75的第三端口c通過(guò)另一連接光纖連接一環(huán)形器9串連第二光纖腔。還可以進(jìn)一步逐次通過(guò)環(huán)形器9串連多個(gè)所述的光纖腔。
      偏振光信號(hào)在經(jīng)過(guò)第一個(gè)傳感頭后,部分光功率由耦合器75的c端口輸出,將其作為下一級(jí)傳感頭的輸入由連接光纖23接下級(jí)傳感頭的環(huán)行器9。只要光源功率足夠,還可以進(jìn)一步延伸到更多的測(cè)試點(diǎn)。
      權(quán)利要求1.一種基于偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,特征在于其由依次串連的非偏振光光源(1)、第一傳輸光纖(21)、起偏器(3)、光纖腔、第二傳輸光纖(22)和光偏振分析儀(6)構(gòu)成。
      2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的光纖腔由串連的第一反射器(71)、光纖環(huán)(4)、第二反射器(72)構(gòu)成,所述的光纖環(huán)(4)是一圍繞待測(cè)電流電纜(5)的多圈光纖環(huán),所述的第一反射器(71)和第二反射器(72)的反射率的取值大于0,小于1。
      3.根據(jù)權(quán)利要求2所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的第一反射器(71)和第二反射器(72)分別為第一光纖光柵(73)和第二光纖光柵(74)。
      4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的光纖腔由一個(gè)2×2光纖耦合器(75)和光纖環(huán)(4)構(gòu)成所述的起偏器(3)的輸出端接該2×2光纖耦合器(75)第一端口(a),該光纖耦合器(75)第二端口(b)和第四端口(d)連接所述的光纖環(huán)(4)的兩端,第三端口(c)連接所述的第二傳輸光纖(22)。
      5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的光纖腔由第一多圈光纖環(huán)(41)和第二多圈光線環(huán)(42)兩段由所述的光纖耦合器(75)連接構(gòu)成第一多圈光纖環(huán)(41)和第二多圈光線環(huán)(42)的一端分別與所述的光纖耦合器(75)的第二端口(b)和第四端口(d)連接,所述的第一多圈光纖環(huán)(41)和第二多圈光線環(huán)(42)另外一端分別連接第一法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡(81)和第二法拉第旋轉(zhuǎn)反射鏡(82),所述的起偏器(3)經(jīng)一環(huán)形器(9)接所述的光纖耦合器(75)的第一端口(a),所述的第二傳輸光纖(22)接所述的的環(huán)形器(9)第三端口。
      6.根據(jù)權(quán)利要求5所述的電流傳感裝置,其特征在于所述的2×2光纖耦合器(75)的第三端口(c)通過(guò)另一連接光纖連接一環(huán)形器(9)串連另一光纖腔,或進(jìn)一步逐次通過(guò)環(huán)形器(9)串連多個(gè)所述的光纖腔。
      專利摘要一種用于高電壓、強(qiáng)電流的電力測(cè)量的基于法拉第效應(yīng)的偏振度解調(diào)的電流傳感裝置,由依次串連的非偏振光光源、第一傳輸光纖、起偏器、光纖腔、第二傳輸光纖和光偏振分析儀構(gòu)成。它是將光的法拉第偏振旋轉(zhuǎn)效應(yīng)變?yōu)楣獾钠穸鹊淖兓?,將電流的光波偏振面旋轉(zhuǎn)角的測(cè)量轉(zhuǎn)化為光波偏振度的測(cè)量,以獲得高電壓、強(qiáng)電流的電流信息。本實(shí)用新型克服了常規(guī)光纖法拉第效應(yīng)電流傳感中光傳輸線路中隨機(jī)雙折射干擾的問(wèn)題,具有成本低,測(cè)量可靠等優(yōu)點(diǎn)。
      文檔編號(hào)G01J4/00GK2890933SQ20052004669
      公開日2007年4月18日 申請(qǐng)日期2005年11月18日 優(yōu)先權(quán)日2005年11月18日
      發(fā)明者劉峰, 方祖捷, 瞿榮輝, 葉青, 耿健新 申請(qǐng)人:中國(guó)科學(xué)院上海光學(xué)精密機(jī)械研究所
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