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      一種自然循環(huán)熱水鍋爐水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法

      文檔序號(hào):6483453閱讀:325來源:國(guó)知局
      專利名稱:一種自然循環(huán)熱水鍋爐水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法
      技術(shù)領(lǐng)域
      本發(fā)明涉及一種自然循環(huán)熱水鍋爐水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法
      背景技術(shù)
      自然循環(huán)熱水鍋爐具有水容量大,運(yùn)行水平要求較低等一系列優(yōu)點(diǎn),因此在我國(guó)得到廣泛應(yīng)用。但是,由于自然循環(huán)熱水鍋爐的上升管與下降管中工質(zhì)的密度差比較小,導(dǎo)致自然循環(huán)的有效壓頭小,如果再存在不合理的結(jié)構(gòu),在使用過程中就容易發(fā)生爆管事故,因此在鍋爐設(shè)計(jì)過程中必須對(duì)熱水鍋爐進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算。
      我國(guó)目前的熱水鍋爐水動(dòng)力計(jì)算都依據(jù)JB/T8659-1997《熱水鍋爐水動(dòng)力計(jì)算方法》。此標(biāo)準(zhǔn)給出了熱水鍋爐水動(dòng)力計(jì)算方法,保證了鍋爐水循環(huán)的可靠性。不足的是這種計(jì)算方法是將鍋爐受熱面劃分成若干個(gè)管組,假定每個(gè)管組內(nèi)的各單管具有相同的熱負(fù)荷和結(jié)構(gòu)參數(shù),然后對(duì)各個(gè)管組進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,由于其計(jì)算原理的限制,該方法得到的是各個(gè)管組的平均水動(dòng)力參數(shù),而不是受熱面內(nèi)的每個(gè)單管的水動(dòng)力參數(shù),并通過圖解法求工作點(diǎn),計(jì)算比較繁瑣,且不能準(zhǔn)確確定每根單管的工質(zhì)流量。


      發(fā)明內(nèi)容
      本發(fā)明的目的就是為了解決以上問題,提供一種可以直接計(jì)算自然循環(huán)熱水鍋爐各循環(huán)回路中每根單管水動(dòng)力特性的水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法。
      本發(fā)明方法首先將自然循環(huán)熱水鍋爐的單管路進(jìn)行水動(dòng)力等效計(jì)算,基于在網(wǎng)狀管路中,流入任意一個(gè)節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量必定等于流出該節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量及任一回路內(nèi)各段管路工質(zhì)壓降的代數(shù)和為零的理論基礎(chǔ)對(duì)鍋爐水循環(huán)回路列方程組,通過求解方程組得到各單管的工質(zhì)流量。
      具體步驟如下 1.單管路水動(dòng)力等效計(jì)算方法 如圖1所示,對(duì)各單管列動(dòng)量方程,并對(duì)各分、匯流點(diǎn)列連續(xù)性方程 P-壓力,Paρ-工質(zhì)平均密度,kg/m3 g——重力加速度,m/s2 ∑ζ管路總阻力系數(shù),包括沿程與局部阻力系數(shù) W工質(zhì)流速,m/sf管子橫截面積,m2 (1)式右端第二項(xiàng)前的符號(hào)如圖1所示,當(dāng)工質(zhì)由截面2-2流向截面1-1時(shí)取正號(hào);反之取負(fù)號(hào)。
      對(duì)圖1所示單管路進(jìn)行等效計(jì)算,令 E=ρgH U=P2-P1 G=ρwf 則(1)、(2)兩式可等效成 U=E+RG2 (3) 式中 R-流阻E-流動(dòng)勢(shì)U-壓差G-工質(zhì)流量 單管路的水動(dòng)力等效圖為圖2。(3)式中G為矢量,符號(hào)如圖2所示,當(dāng)工質(zhì)向上流動(dòng)時(shí)取正號(hào),反之取負(fù)號(hào)。
      2.本方法的理論基礎(chǔ) (1)在網(wǎng)狀管路中,流入任意一個(gè)節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量必定等于流出該節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量,即∑G=0。
      (2)在網(wǎng)狀管路中任一回路內(nèi)各段管路工質(zhì)壓降的代數(shù)和為零,即∑ΔP=0。
      3.本方法的基本原理 圖3是簡(jiǎn)化的鍋爐水循環(huán)圖及其水動(dòng)力管路等效圖,現(xiàn)通過圖3來說明本方法的基本原理。
      為計(jì)算圖3所示的支路工質(zhì)流Ga,Gb,Gc,Gd,假想在回路1、回路2和回路3中分別有回路工質(zhì)流G1、G2和G3沿回路流動(dòng)著,其方向如圖3中虛線箭頭所示。
      由于回路工質(zhì)流是沿著回路流動(dòng)的工質(zhì)流量,對(duì)任一節(jié)點(diǎn)來說,回路工質(zhì)流既流進(jìn)該節(jié)點(diǎn)又流出該節(jié)點(diǎn),所以回路工質(zhì)流在所有節(jié)點(diǎn)處都自動(dòng)滿足水動(dòng)力回路分析法的理論基礎(chǔ)(1)。為了使所列的回路方程都能保證獨(dú)立,應(yīng)選獨(dú)立回路作為回路工質(zhì)流的環(huán)流路徑,把各個(gè)回路的回路工質(zhì)流設(shè)為未知量,那么根據(jù)本方法的理論基礎(chǔ)(2)對(duì)圖3的三個(gè)回路列方程,有 方程中各項(xiàng)代數(shù)式正負(fù)號(hào)的確定規(guī)定順著回路繞行方向看,若工質(zhì)的水壓降落則為正,反之則為負(fù)。式(5)為非線性方程組,考慮到工質(zhì)流動(dòng)的方向性和方便求解,可將G2改寫為G|G|,則有 由于支路a只有G1流過,因此Ga=G1,支路d只有G3流過,因此Gd=G3,支路b則有兩個(gè)工質(zhì)流(G1、G2)同時(shí)通過,支路工質(zhì)流應(yīng)為G1和G2的代數(shù)和,即Gb=G1-G2,同理,支路c工質(zhì)流應(yīng)為G2和G3的代數(shù)和,即Gc=G2-G3。將支路工質(zhì)流用回路工質(zhì)流代替,得 式(6)即為回路工質(zhì)流為未知量的回路方程?;芈饭べ|(zhì)流量解出后,支路工質(zhì)流量(即為各單管內(nèi)工質(zhì)流量)則為有關(guān)同路工質(zhì)流量的代數(shù)和。



      圖1是鍋爐單管示意圖 圖2是本發(fā)明的單管水動(dòng)力等效圖 圖3是簡(jiǎn)化的鍋爐水循環(huán)圖及本發(fā)明的水動(dòng)力等效管路圖 圖4是典型鍋爐水冷壁水循環(huán)回路圖及本發(fā)明的水動(dòng)力等效管路圖 圖5是鍋爐對(duì)流管束回路的水循環(huán)圖及本發(fā)明的水動(dòng)力等效管路圖
      具體實(shí)施例方式 下面通過具體的實(shí)施例并結(jié)合附圖對(duì)本發(fā)明做進(jìn)一步詳細(xì)的描述。
      1.本方法對(duì)自然循環(huán)熱水鍋爐水冷壁回路進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,可得到每根單管的工質(zhì)流量。
      作為示例的自然循環(huán)熱水鍋爐水冷壁循環(huán)回路,由鍋筒、布置在分配集箱單側(cè)端部的下降管、分配集箱、多根并聯(lián)水冷壁上升管、匯集集箱以及布置在匯集集箱單側(cè)端部的熱水引出管所組成的水循環(huán)回路的水循環(huán)回路圖及水動(dòng)力等效管路圖如圖4所示,有n個(gè)獨(dú)立回路,各假想回路繞行方向設(shè)逆時(shí)針繞行為正。根據(jù)本方法的基本原理列方程 Ej-(E1+Es)=G1[|G1|(Rj+Rx1+Rs+Rs1)+|G1′|R1]-G2|G1′|R1 Ei-Ei+1=Gi+1[|Gi+1|(Rx(i+1)+Rs(i+1))+|Gi′|Ri+|G(i+1)′|R(i+1)]-Gi|Gi′|Ri-Gi+2|G(i+1)′|R(i+1)i=1、2....n-2 En-1-En=Gn[|Gn|(Rxn+Rsn)+|Gn-1′|Rn-1+|Gn′|Rn]-Gn-1|Gn-1′| Rn-1 式中G1=GjGi′=Gi-Gi+1i=1、2......n-1Gn=Gn′ 式中Gi(i=1,2…n)-第i個(gè)回路的回路工質(zhì)流量;Gj-下降管中工質(zhì)流量;Gi′(i=1,2…n)-第i根水冷壁管中工質(zhì)流量;Rj-下降管的流阻;Rx1-第一根水冷壁管與下降管間的流阻;Ri-每根水冷壁管的流阻;Rxi(i=2…n)-分配集箱中第i-1與第i根水冷壁管間的流阻;Rsi-匯集集箱中第i-1與第i根水冷壁管間的流阻;Rs1-第一根水冷壁管與引出管間的流阻;Rs-引出管流阻;Ei=(i=1,2…n)-第i根水冷壁管的流動(dòng)勢(shì);Ej-下降管流動(dòng)勢(shì);Es-引出管的流動(dòng)勢(shì)。
      原方程可改寫為 Ej-(E1+Es)=G1[|G1|(Rj+Rx1+Rs+Rs1)+|G1-G2|R1]-G2|G1-G2|R1 Ei-Ei+1=[-|Gi-Gi+1|Ri]Gi+[|Gi+1|(Rx(i+1)+Rs(i+1))+|Gi-Gi+1|Ri+|Gi+1-Gi+2|Ri+1]Gi+1+(-|Gi+1-Gi+2|Ri+1)Gi+2 i=1、2...n-2 En-1-En=(-|Gn-1-Gn|Rn-1)Gn-1+[|Gn|(Rxn+Rsn)+|Gn-1-Gn|Rn-1+|Gn|Rn]Gn 此方程中,E和R都是G的函數(shù),則此方程組是非線性方程組,解法如下 1)假設(shè)各根管子的初始流量G0(i),帶入方程中的絕對(duì)值項(xiàng); 2)假設(shè)下降管的入口溫度t0,計(jì)算E和R; 3)此非線性方程組則改寫為線性方程組; 4)求解線性方程組得到G1(i),判斷是否滿足,若滿足則G1(i)即為所求;若不滿足則采用迭代法G1(i)(n)=G0(i)(n-1)+α(G1(i)(n)-G0(i)(n-1))重新計(jì)算直至滿足 5)各回路流量求出后則可求出各支路流量即為每根管子的工質(zhì)流量。
      2.本方法對(duì)對(duì)流管束回路進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,可得到每根單管的工質(zhì)流量,并能夠準(zhǔn)確判斷倒流管的數(shù)量及位置。
      本方法可以對(duì)每排排管中的各單管分別進(jìn)行計(jì)算,由于對(duì)流管束同路的水管數(shù)量大,但每排水管的各單管熱量和幾何尺寸相差很小,因此,為了提高計(jì)算效率,可以把每排排管等效為一根單管,等效管的工質(zhì)流通截面積等于每排水管的工質(zhì)截面積。對(duì)流管束回路的水循環(huán)回路圖及等效管路圖如圖5所示。
      如圖5,設(shè)虛擬回路逆時(shí)針繞行方向?yàn)檎鶕?jù)本方法的基本原理列方程 E0-E1=G1[|G1|R0+|G1′|R1]-G2|G1′|R1 Ei-Ei+1=Gi+1[|Gi′|Ri+|Gi+1′|Ri+1]-Gi|Gi′|Ri-Gi+2|Gi+1′|Ri+1i=1,2…n-2 En-1-En=Gn(|Gn-1′|Rn-1+|Gn′|Rn)-Gn-1|Gn-1′|Rn-1 式中G0=G1 Gi′=Gi-Gi+1 i=1,2…n-1Gn=Gn′ 原方程可改寫為 E0-E1=[|G1|R0+|G1-G2|R1]G1+(-|G1-G2|R1)G2 Ei-Ei+1=(-|Gi-Gi+1|Ri)Gi+(|Gi-Gi+1|Ri+|Gi+1-Gi+2|Ri+1)Gi+1+(-|Gi+1-Gi+2|Ri+1)Gi+2 i=1,2…n-2 En-1-En=(-|Gn-1-Gn|Rn-1)Gn-1+(|Gn-1-Gn|Rn-1+|Gn|Rn)Gn 此方程中,E和R都是G的函數(shù),則此方程組是非線性方程組,解法如下 1)假設(shè)下降管、上升管的初始溫度t0、ts,假定第一根上升管的位置k。
      2)假設(shè)每個(gè)回路的流量G0(i),帶入方程組的絕對(duì)值項(xiàng)中,此非線性方程組則轉(zhuǎn)化為線性方程組。
      3)解此線性方程組,求得各回路流量G1(i),并計(jì)算第一根上升管的位置k1。
      4)如果并且k=k1則所得到的G1(i)即為所求;若不滿足則采用迭代法G1(i)n+1=G0(i)n+α(G1(i)n-G0(i)n),并且k=k1,計(jì)算上升管的入口水溫即為每根下降管出口水溫與流量的加權(quán)平均,把這三個(gè)值重新帶入計(jì)算,直至并且k=k1為止。
      5)各回路流量求出后則可求出各支路流量即為每根管子的工質(zhì)流量。
      3.本方法對(duì)全爐水動(dòng)力進(jìn)行計(jì)算,可直接求得全爐下降管入口水溫、全爐循環(huán)倍率、全爐循環(huán)流量、各單管的循環(huán)倍率、各單管的流量和流速。
      本方法進(jìn)行全爐水動(dòng)力計(jì)算是通過迭代的方法求全爐工作點(diǎn)。具體步驟如下 (1)假設(shè)下降管入口水溫t0。
      (2)計(jì)算各回路中各單管的局部阻力系數(shù)。
      (3)選擇水冷壁回路形式,進(jìn)行各水冷壁回路水動(dòng)力計(jì)算,在計(jì)算時(shí)需進(jìn)行摩擦阻力系數(shù)和水冷壁吸熱量分配計(jì)算。
      (4)如果鍋爐回路形式中有對(duì)流管束回路,則需進(jìn)行對(duì)流管束回路水動(dòng)力計(jì)算,在計(jì)算時(shí)需進(jìn)行摩擦阻力系數(shù)和對(duì)流管束吸熱量分配計(jì)算。
      (5)計(jì)算各回路的循環(huán)流量,然后計(jì)算全爐循環(huán)倍率,最后求得下降管入口溫度t0′。
      (6)若時(shí),則采用迭代法t0=t0′,重復(fù)計(jì)算步驟(2)-(5),再進(jìn)行判斷,直至滿足本文取ε=10-4。
      4.本方法可以對(duì)任何結(jié)構(gòu)形式的自然循環(huán)熱水鍋爐進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,本方法完全可以實(shí)現(xiàn)計(jì)算機(jī)程序化,計(jì)算準(zhǔn)確、效率高,避免了圖解法中曲線擬合產(chǎn)生的誤差。
      5.本方法對(duì)保證熱水鍋爐水動(dòng)力安全性具有重要的意義。
      6.本方法可作為熱力管網(wǎng)和水力管網(wǎng)水動(dòng)力計(jì)算的基本方法。
      權(quán)利要求
      1.一種自然循環(huán)熱水鍋爐水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法,其特征在于將自然循環(huán)熱水鍋爐的單管路進(jìn)行水動(dòng)力等效計(jì)算,基于在網(wǎng)狀管路中,流入任意一個(gè)節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量必定等于流出該節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量及任一回路內(nèi)各段管路工質(zhì)壓降的代數(shù)和為零的理論基礎(chǔ)對(duì)鍋爐水循環(huán)回路列方程組,通過求解方程組得到各單管的工質(zhì)流量。
      2.根據(jù)權(quán)利要求1所述計(jì)算方法的基本原理其特征在于對(duì)鍋爐水循環(huán)回路進(jìn)行水動(dòng)力管路等效,并列水動(dòng)力計(jì)算數(shù)學(xué)方程組,通過求解方程組得到各單管的工質(zhì)流量。
      3.根據(jù)權(quán)利要求2所述的基本原理其特征在于選獨(dú)立回路作為回路工質(zhì)流的環(huán)流路徑,把各個(gè)回路的回路工質(zhì)流設(shè)為未知量,規(guī)定順著回路繞行方向,若工質(zhì)的水壓降落則代數(shù)式為正,反之則為負(fù),并將G2寫為G|G|。
      4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的計(jì)算方法和權(quán)利要求2、3的基本原理對(duì)水冷壁循環(huán)回路進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,其特征在于假設(shè)各根管子的初始流量G0(i),帶入方程中的絕對(duì)值項(xiàng),迭代結(jié)果可得到每根單管的工質(zhì)流量。
      5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的計(jì)算方法和權(quán)利要求2、3的基本原理對(duì)對(duì)流管束回路進(jìn)行水動(dòng)力計(jì)算,其特征在于假設(shè)下降管、上升管的初始溫度t0、ts,假定第一根上升管的位置k;假設(shè)每個(gè)回路的流量G0(i),帶入方程組的絕對(duì)值項(xiàng)中;求解方程組,求得各回路流量G1(i),并計(jì)算第一根上升管的位置K1;如果并且k=k1則所得到的Gi(i)即為所求;若不滿足則采用迭代法G1(i)n+1=G0(i)n+α(G1(i)n-G0(i)n),并且k=k1,計(jì)算上升管的入口水溫即為每根下降管出口水溫與流量的加權(quán)平均,把這三個(gè)值重新帶入計(jì)算,直至并且k=k1為止,可得到每根單管的工質(zhì)流量并能夠準(zhǔn)確判斷倒流管的數(shù)量及位置。
      6.根據(jù)權(quán)利要求1、4、5的計(jì)算方法對(duì)全爐水動(dòng)力進(jìn)行計(jì)算,其特征在于
      1)假設(shè)下降管入口水溫t0,計(jì)算各回路中各單管的局部阻力系數(shù);
      2)進(jìn)行水冷壁回路水動(dòng)力計(jì)算,在計(jì)算時(shí)需進(jìn)行摩擦阻力系數(shù)和水冷壁吸熱量分配計(jì)算;
      3)如果鍋爐回路形式中有對(duì)流管束回路,則需進(jìn)行對(duì)流管束回路水動(dòng)力計(jì)算,在計(jì)算時(shí)需進(jìn)行摩擦阻力系數(shù)和對(duì)流管束吸熱量分配計(jì)算;
      4)計(jì)算各回路的循環(huán)流量,然后計(jì)算全爐循環(huán)倍率,最后求得下降管入口溫度t0′;
      5)若對(duì),則采用迭代法t0=t0′,重復(fù)計(jì)算步驟(2)-(4),再進(jìn)行判斷,直至滿足本文取ε=10-4;
      可直接求得全爐下降管入口水溫、全爐循環(huán)倍率、全爐循環(huán)流量、各單管的循環(huán)倍率、各單管的流量和流速。
      全文摘要
      本發(fā)明公開了一種自然循環(huán)熱水鍋爐的水動(dòng)力數(shù)值計(jì)算方法。本方法將自然循環(huán)熱水鍋爐的單管路進(jìn)行水動(dòng)力等效計(jì)算,基于在網(wǎng)狀管路中,流入任意一個(gè)節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量必定等于流出該節(jié)點(diǎn)的工質(zhì)流量及任一回路內(nèi)各段管路工質(zhì)壓降的代數(shù)和為零的理論基礎(chǔ)對(duì)鍋爐水循環(huán)回路列方程組,通過求解方程組得到各單管的工質(zhì)流量。本發(fā)明給出了自然循環(huán)熱水鍋爐水冷壁和對(duì)流管束循環(huán)回路的水動(dòng)力等效管路圖、計(jì)算數(shù)學(xué)方程組及相應(yīng)的求解方法,并介紹了全爐水動(dòng)力工作點(diǎn)的計(jì)算方法及運(yùn)算步驟。采用本方法,對(duì)保證熱水鍋爐水動(dòng)力安全性具有重要意義,由于該方法采用計(jì)算機(jī)數(shù)值求解,計(jì)算效率得到明顯提高,且可作為熱力管網(wǎng)和水力管網(wǎng)水動(dòng)力計(jì)算的基本方法。
      文檔編號(hào)G06F17/50GK101493861SQ20091007127
      公開日2009年7月29日 申請(qǐng)日期2009年1月15日 優(yōu)先權(quán)日2009年1月15日
      發(fā)明者徐艷英, 芃 董, 明 翟 申請(qǐng)人:哈爾濱工業(yè)大學(xué)
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