專利名稱：用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊及光伏電池的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊及光伏電池。
技術(shù)背景太陽(yáng)能電池是將太陽(yáng)光轉(zhuǎn)化為電流的光伏器件，其最主要的技術(shù)指標(biāo)為光電轉(zhuǎn)換效 率。目前，關(guān)于這方面的研究主要在兩個(gè)方向展開太陽(yáng)能聚集方法及分頻譜吸收方法。目前，許多集光器件己經(jīng)可以達(dá)到很高的太陽(yáng)能聚集度，太陽(yáng)能電池系統(tǒng)的效率、 經(jīng)濟(jì)性最終局限于光伏電池結(jié)的轉(zhuǎn)化能力上。太陽(yáng)能電池結(jié)的光電轉(zhuǎn)換效率在能帶優(yōu)化 的單一頻譜是非常高的。然而，太陽(yáng)光是包含不同頻譜的寬帶波譜，太陽(yáng)能電池的整體 效率由于其在頻率高于或低于相應(yīng)能帶寬頻率部分的迅速降低而降低。因此，科技人員 提出了許多關(guān)于用2個(gè)或更多的不同能帶寬的電池結(jié)組合接收同一光照以提高太陽(yáng)光譜 利用率方案。其中，每一個(gè)選擇的能帶寬度對(duì)應(yīng)相應(yīng)的太陽(yáng)能頻譜，從而優(yōu)化轉(zhuǎn)換效率。傳統(tǒng)的設(shè)計(jì)注重于太陽(yáng)電池結(jié)的垂直疊置，其理想狀態(tài)為每一個(gè)疊置的電池結(jié)結(jié)構(gòu) 相對(duì)于特定的頻譜及能帶寬度優(yōu)化。圖1示出了兩級(jí)能帶疊置的太陽(yáng)能電池結(jié)示意圖， 其中材料1和材料2形成了相對(duì)于第一個(gè)能帶寬度的第一個(gè)p-n結(jié)；材料2和材料3形 成了相對(duì)于第二個(gè)能帶寬度的第二個(gè)p-n結(jié)。然而，這種能帶疊置法有許多難以克服的 技術(shù)瓶頸，如晶格錯(cuò)位、材料的透過率有限、界面反射損失、不同結(jié)之間的電流兼容性 等等。為平衡這些技術(shù)挑戰(zhàn)，傳統(tǒng)半導(dǎo)體工藝制作的能帶結(jié)的疊置數(shù)目非常有限。因?yàn)?每一個(gè)能帶寬度根據(jù)太陽(yáng)光頻譜中的不同的頻率響應(yīng)優(yōu)化，當(dāng)能帶結(jié)的疊置數(shù)目有限 時(shí)，能利用的太陽(yáng)光頻譜寬度變得很窄，既太陽(yáng)能的利用率或光電轉(zhuǎn)換率變得很低。另 外，由于疊置法的制作涉及復(fù)雜的多層膜、多步驟工藝，這導(dǎo)致了光伏電池不但昂貴而 且效率遠(yuǎn)低于其理論值。正由于疊置法太陽(yáng)能電池的復(fù)雜性及工藝難度，目前，能帶結(jié) 可行的疊置數(shù)在2到4個(gè)之間。太陽(yáng)能電池的設(shè)計(jì)者充分認(rèn)識(shí)到太陽(yáng)電池結(jié)的垂直疊置局限性，意識(shí)到并行(水平)排列的p-n結(jié)能避免垂直疊置的瓶頸。因?yàn)椴⑿信帕械膒-n結(jié)可以分別在不同的基片上 設(shè)計(jì)、制作以達(dá)到各自的優(yōu)化組合。例如，每一種p-n結(jié)的能帶可以根據(jù)太陽(yáng)能頻譜中 特定的波段優(yōu)化設(shè)計(jì)而無需考慮疊置法中的一系列問題，這既避免了復(fù)雜的制作工藝又 極大地提高了太陽(yáng)能電池的光電轉(zhuǎn)換效率。另外，并行排列使得更多的能帶可以組合在 一起(可達(dá)到6至7個(gè))，提高了被利用的太陽(yáng)光頻譜的寬度，即提高了光電轉(zhuǎn)換效率。 一個(gè)優(yōu)化的設(shè)計(jì)可以使太陽(yáng)能與電能的轉(zhuǎn)換率達(dá)到60%至70%。當(dāng)然，并行排列的p-n結(jié)也可以在同一基片上以不同的材料設(shè)計(jì)、制作以達(dá)到各自 的優(yōu)化組合。這使得器件結(jié)構(gòu)更加緊湊，但制作工藝比不同基片的選擇來的復(fù)雜。為了實(shí)現(xiàn)并行排列構(gòu)造，太陽(yáng)光必須根據(jù)頻譜分光到不同的、相關(guān)的p-n結(jié)。這種 分光主要通過以棱鏡為基礎(chǔ)的光學(xué)系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)。美國(guó)專利US4,069,812及US6,469，241 Bl 公開了一種以菲涅爾透鏡為基礎(chǔ)的曲面棱鏡透鏡，其功能為將太陽(yáng)光分、聚到不同的幾 何位置上。這種結(jié)構(gòu)可以有效地利用全頻譜太陽(yáng)能，但透鏡到p-n結(jié)面板的距離較大， 結(jié)構(gòu)不夠緊湊。這是由于其光學(xué)系統(tǒng)要使頻譜的線分離的程度足夠大，以保證相應(yīng)的頻 譜照射到相關(guān)的p-n結(jié)上。而且以棱鏡為基礎(chǔ)的光學(xué)系統(tǒng)所分的頻譜為連續(xù)頻譜，兩相 鄰電池元素間的頻譜光能沒有得到有效地利用。發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明所要解決的技術(shù)問題是提供一種能夠有效地提高太陽(yáng)光能利用率的用于太 陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊及光伏電池。一種用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，它包括聚光板和置于所述的聚光板下的分光 板，所述的聚光板將擴(kuò)展太陽(yáng)光壓縮成一系列間隔的細(xì)小光束列，所述的分光板將每個(gè) 細(xì)小光束根據(jù)頻譜分光成細(xì)小光束列并根據(jù)頻段順序折射到不同的幾何位置。所述的聚光板為單片結(jié)構(gòu)，所述的聚光板以光學(xué)玻璃或光學(xué)塑料為材料，所述的聚 光板的兩面為半徑不同的凸透鏡陣列。所述的聚光板由至少兩塊焦距不同的以光學(xué)玻璃或光學(xué)塑料為材料的陣列透鏡組 成，其中至少包括一塊大直徑陣列透鏡和至少一塊小直徑陣列透鏡。所述的大直徑陣列透鏡為陣列凸透鏡，所述的小直徑陣列透鏡為陣列凸透鏡或陣列 凹透鏡，所述的大直徑陣列透鏡呈無間隙排列，所述的小直徑陣列透鏡中相鄰兩小直徑 透鏡間由非光學(xué)面間隔。所述的大直徑陣列透鏡和所述的小直徑陣列透鏡的光軸相互對(duì)齊且焦點(diǎn)重疊，形成 望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)。所述的分光板包括至少一個(gè)微型分光器陣列，所述的微型分光器陣列包括透射第一 個(gè)頻譜，反射其它頻譜的第一微型分光器；反射第n個(gè)頻譜，透射其它頻譜的第n微型 分光器，其中n=>2,所述的微型分光器沿與入射光束垂直的方向連續(xù)重復(fù)排列，第一微型分光器與所述的聚光板的出射面對(duì)齊，相鄰兩組微型分光器陣列中的相同微型分光 器間的間距等于所述的聚光板的相鄰兩出射面間的間距。所述的微型分光器為與入射光主軸方向成45°角的干涉濾光片。 所述的微型分光器陣列中的第一干涉濾光片為低通濾光片、其它的為高通濾光片。 所述的微型分光器陣列中的第一干涉濾光片為高通濾光片、其它的為低通濾光片。 使用上述的光學(xué)模塊的太陽(yáng)能電池，它包括聚光板和置于所述的聚光板下的分光 板，所述的聚光板將擴(kuò)展太陽(yáng)光壓縮成一系列間隔的細(xì)小光束列，所述的分光板將每個(gè) 細(xì)小光束根據(jù)頻譜分光成細(xì)小光束列并根據(jù)頻段順序折射到不同的幾何位置，所述分光 板下設(shè)置有條狀光伏電池陣列，所述的條狀光伏電池陣列間距與所述的分光板出射光間 距相同，并與相應(yīng)頻段順序折射出的細(xì)小光束列對(duì)齊。與現(xiàn)有技術(shù)相比，本發(fā)明的優(yōu)點(diǎn)在于用太陽(yáng)能分光板將太陽(yáng)光線性分頻，不同的頻 譜太陽(yáng)光束會(huì)聚在與其能帶寬度相應(yīng)的p-n結(jié)上，即太陽(yáng)光頻譜中的光能被充分吸收轉(zhuǎn) 換成電能，而沒有被浪費(fèi)成熱能或損耗掉。因此，使用這種光學(xué)模塊的光伏電池的光電 轉(zhuǎn)換效率比傳統(tǒng)光伏電池將有極大地提升。


圖1為疊層薄膜太陽(yáng)能電池的結(jié)構(gòu)示意圖；圖2 (a)為本發(fā)明的結(jié)構(gòu)示意圖，其中1為太陽(yáng)光照，2為光學(xué)模塊，3為光伏電池；圖2 (b)為圖2 (a)的立體示意圖；圖3是分光板為一個(gè)分光單元的光學(xué)模塊的結(jié)構(gòu)示意圖，其中21為聚光板，22為 分光板；圖4是分光板為多個(gè)分光單元的光學(xué)模塊的結(jié)構(gòu)示意圖，其中21為聚光板，22為圖5為條狀排列的光伏電池3的平面示意圖，其中31為第一組條狀p-n結(jié)陣列，3m 為第m組條狀p-n結(jié)陣列，311為第一組p-n結(jié)陣列中第一條p-n結(jié)，312為第一組p-n 結(jié)陣列中第二條p-n結(jié)，313為第一組p-n結(jié)陣列中第三條p-n結(jié)，31n為第一組p-n結(jié) 陣列中第n條p-n結(jié)，3ml為第m組p-n結(jié)陣列中第一條p-n結(jié)，3m2為第m組p-n結(jié) 陣列中第二條p-n結(jié)，3m3為第m組p-n結(jié)陣列中第三條p-n結(jié)，3mn為第m組p-n結(jié) 陣列中第n條p-n結(jié)；圖6 (a)為單片結(jié)構(gòu)的聚光板示意圖，其中1為太陽(yáng)光照，21為聚光板，2111為 入射面，2112為出射面；圖6 (b)為單片結(jié)構(gòu)的聚光板光路圖，其中B,和B2分別為聚光板兩側(cè)的光束寬度， 聚光板的壓束本領(lǐng)即為B,:B2;圖7 (a)為雙片結(jié)構(gòu)的聚光板示意圖，其中1為太陽(yáng)光照，21為聚光板，2111為 入射面，2112為出射面；圖7 (b)為雙片結(jié)構(gòu)的聚光板光路圖，其中B,， /;和B2， /2分別為入射凸透鏡陣列 和出射凸透鏡陣列的光束寬度及焦距，聚光板的壓束本領(lǐng)即為Bl:B2;圖8為分光板的光路圖，其中2201、 2202、 2203、 220n分別為與入射光入射方向成 45°角放置的第一、第二、第三、第n濾光片；圖9 (a)為高通分光板中第一濾光片2201的透過率曲線；圖9 (b)為高通分光板中第二濾光片2202的透過率曲線；圖9 (c)為高通分光板中第n濾光片220n的透過率曲線；圖10 (a)為低通分光板中第一濾光片2201的透過率曲線；圖IO (b)為低通分光板中第二濾光片2202的透過率曲線；圖IO (c)為低通分光板中第n濾光片220n的透過率曲線。
具體實(shí)施方式
以下結(jié)合附圖實(shí)施例對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步詳細(xì)描述。本發(fā)明的高效光伏電池系統(tǒng)如圖2 (a)所示，直射的太陽(yáng)光1從無窮遠(yuǎn)處照射到光 學(xué)模塊2上，太陽(yáng)光經(jīng)過光學(xué)模塊2后被分解成一系列不同頻譜的光束。在光學(xué)模塊2 下的光伏電池3，對(duì)應(yīng)這些不同頻譜的光束呈條狀p-n結(jié)陣列排列。這些p-n結(jié)的能帶 寬度根據(jù)相應(yīng)的不同光束頻譜優(yōu)化。該結(jié)構(gòu)的立體透視圖在圖2 (b)中示出，顯然光學(xué)模塊2為一并行排列的采光系統(tǒng)，該系統(tǒng)采用并行分光技術(shù)，將太陽(yáng)光頻譜分割并送到 不同的幾何位置。光學(xué)模塊2包括聚光板21及分光板22。由于太陽(yáng)與地球的距離遙遠(yuǎn)，可將太陽(yáng)光 照視為平行光束。聚光板21為一系列光學(xué)透鏡系統(tǒng)，其將擴(kuò)展的平行入射光束分割成 一系列細(xì)小光束并會(huì)聚到在其下方的分光板22上。在圖3中示出的光學(xué)模塊2由聚光板21及分光板22構(gòu)成，分光板22由一個(gè)分光單 元221構(gòu)成，其中聚光板21為一望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)，它將擴(kuò)展太陽(yáng)光束1根據(jù)系統(tǒng)壓縮比壓 縮為一細(xì)小的光束；分光板22為一個(gè)與入射光方向成45°角排列的千涉濾光片陣列，它 將寬頻入射光束根據(jù)干涉濾光片的特性分成不同頻段的光束。圖4中給出的光學(xué)模塊2由聚光板21及分光板22構(gòu)成，分光板22由多個(gè)分光單元 221沿與入射光垂直方向重復(fù)排列構(gòu)成，其中聚光板21為一望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)，它將擴(kuò)展太陽(yáng) 光束1根據(jù)系統(tǒng)壓縮比壓縮為一細(xì)小的光束；分光板22為一個(gè)與入射光方向成45°角排 列的干涉濾光片陣列，它將寬頻入射光束根據(jù)干涉濾光片的特性分成不同頻段的光束。置于光學(xué)模塊2下的光伏電池3為如圖5所示的條狀p-n結(jié)陣列，其中311、 312、 313、 ...、 31n構(gòu)成了第一組陣列31， 3ml、 3m2、 3m3、 ...、 3mn構(gòu)成了第m組陣列 3m。這m組陣列結(jié)構(gòu)相同，形成了光學(xué)模塊2的光能接收器。上述的聚光板21為一望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)，它可以是單片結(jié)構(gòu)或多片結(jié)構(gòu)。圖6 (a)給出 了其單片結(jié)構(gòu)的聚光板的示意圖。它為兩面半徑不同的的凸透鏡陣列，其中入射面2111 的曲率小于出射面2112的曲率，即入射面2111的焦距大于出射面2112的焦距。如圖6 (b)所示，該單片結(jié)構(gòu)的聚光板21被設(shè)計(jì)為其兩面的凸透鏡的焦點(diǎn)重疊，因此寬度為 B,的光束經(jīng)過此聚光板21后，根據(jù)系統(tǒng)壓縮比，被壓縮為寬度為B2的小光束。聚光板 21的聚光比即為兩凸面的半徑比。圖7 (a)給出了由兩塊陣列凸透鏡組成的雙片結(jié)構(gòu)的聚光板示意圖。兩陣列凸透 鏡形成典型的望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)，其光路系統(tǒng)由圖7 (b)示出。與圖6類似，雙片結(jié)構(gòu)的聚光 板被設(shè)計(jì)為兩陣列凸透鏡的焦點(diǎn)重疊，因此寬度為B,的光束經(jīng)過此聚光板后，被壓縮為 寬度為B2的小光束。單雙片結(jié)構(gòu)的聚光板與雙片結(jié)構(gòu)的聚光板的工作原理相同，其區(qū)別 為前者的共焦點(diǎn)在玻璃或塑料媒介中，而后者的共焦點(diǎn)則在空氣中。上述的聚光板21均由光學(xué)玻璃或光學(xué)塑料制成。經(jīng)聚光板21壓縮的陽(yáng)光然后行進(jìn)到由一組與入射光垂直排列、其入射角為45°、以 玻璃或塑料為基板的干涉濾光片2201、 2202、 2203、…220n構(gòu)成的分光單元221。該分光單元221的截面示意圖在圖8中示出，其中的干涉濾光片為成熟并廣泛應(yīng)用的光學(xué)技 術(shù)。典型的干涉濾光片由不同折射率的非導(dǎo)電介質(zhì)層交替疊加形成。控制這些交替疊加 的非導(dǎo)電介質(zhì)層的膜厚及高、低折射率就能產(chǎn)生理想的干涉濾光片中心波長(zhǎng)及通帶寬 度。當(dāng)壓縮后的陽(yáng)光經(jīng)過第一濾光片2201時(shí)，第一頻譜的光束通過分光單元221照射 到相應(yīng)的光伏P-n結(jié)上、剩余頻譜的光束被反射繼續(xù)前行。當(dāng)前行的光遇見第二濾光片 2202時(shí)，第二頻譜的光束被第二濾光片2202反射通過分光單元221照射到相應(yīng)的光伏 p-n結(jié)上、剩余頻譜的光束被透射繼續(xù)前行。當(dāng)前行的光遇見第三濾光片2203時(shí)，第三 頻譜的光束被第三濾光片2203反射通過分光單元221照射到相應(yīng)的光伏p-n結(jié)上、剩 余頻譜的光束被透射繼續(xù)前行。由此反復(fù)，直到繼續(xù)前行的光遇見最后一片第n濾光片 220n，第n頻譜的光束被第n濾光片220n反射通過分光單元221照射到相應(yīng)的光伏p-n 結(jié)上。分光單元221的干涉濾光片2201、 2202、 2203、…220n根據(jù)光伏電池3的結(jié)構(gòu)可 以相應(yīng)地設(shè)為低通-高通結(jié)構(gòu)，也可以設(shè)為高通-低通結(jié)構(gòu)。低通-高通結(jié)構(gòu)的光譜分布 分別在圖9 (a)、圖9 (b)及圖9 (c)中給出。其中第一濾光片2201 (圖9 (a))透射 短波、反射長(zhǎng)波(低通)，其后的濾光片(圖9 (b)及圖9 (c))透射長(zhǎng)波、反射短波 (高通)。即第一頻譜(透射)的光束為短波光，其后隨著n的增加分光單元221折射 到光伏p-n結(jié)陣列的波長(zhǎng)長(zhǎng)度增大。反之，圖10 (a)、圖10 (b)及圖10 (c)分別給出了高通-低通結(jié)構(gòu)的光譜分布 在。其中第一濾光片2201 (圖10 (a))透射長(zhǎng)波、反射短波(高通)，其后的濾光片(圖 10 (b)及圖10 (c))透射短波、反射長(zhǎng)波(低通)。即第一頻譜(透射)的光束為長(zhǎng)波 光，其后隨著n的增加分光單元221折射到光伏p-n結(jié)陣列的波長(zhǎng)長(zhǎng)度減小。顯而易見，聚光板21與分光板22之間需要精確地對(duì)齊。由于第一濾光片為透射式， 之后的濾光片為反射式，從聚光板21來的光束需精確地與第一濾光片重疊。任何不精 確的對(duì)齊都會(huì)造成光伏電池的效率降低、甚至不工作。
權(quán)利要求
1. 一種用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于它包括聚光板和置于所述的聚光板下的分光板，所述的聚光板將擴(kuò)展太陽(yáng)光壓縮成一系列間隔的細(xì)小光束列，所述的分光板將每個(gè)細(xì)小光束根據(jù)頻譜分光成細(xì)小光束列并根據(jù)頻段順序折射到不同的幾何位置。
2. 如權(quán)利要求1所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的聚光 板為單片結(jié)構(gòu)，所述的聚光板以光學(xué)玻璃或光學(xué)塑料為材料，所述的聚光板的 兩面為半徑不同的凸透鏡陣列。
3. 如權(quán)利要求1所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的聚光 板由至少兩塊焦距不同的以光學(xué)玻璃或光學(xué)塑料為材料的陣列透鏡組成，其中 至少包括一塊大直徑陣列透鏡和至少一塊小直徑陣列透鏡。
4. 如權(quán)利要求3所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的大直 徑陣列透鏡為陣列凸透鏡，所述的小直徑陣列透鏡為陣列凸透鏡或陣列凹透鏡， 所述的大直徑陣列透鏡呈無間隙排列，所述的小直徑陣列透鏡中相鄰兩小直徑 透鏡間由非光學(xué)面間隔。
5. 如權(quán)利要求4所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的大直 徑陣列透鏡和所述的小直徑陣列透鏡的光軸相互對(duì)齊且焦點(diǎn)重疊，形成望遠(yuǎn)鏡 系統(tǒng)。
6. 如權(quán)利要求1所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的分光 板包括至少一個(gè)分光單元，所述的分光單元包括透射第一個(gè)頻譜，反射其它頻 譜的第一微型分光器；反射第n個(gè)頻譜，透射其它頻譜的第n微型分光器，其 中!1=>2，所述的微型分光器沿與入射光束垂直的方向連續(xù)重復(fù)排列，所述的第 一微型分光器與所述的聚光板的出射面對(duì)齊，相鄰兩組分光單元中的相同微型 分光器間的間距等于所述的聚光板的相鄰兩出射面間的間距。
7. 如權(quán)利要求6所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的微型 分光器為與入射光主軸方向成45°角的干涉濾光片。
8. 如權(quán)利要求7所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的分光單元中的第一干涉濾光片為低通濾光片、其它的為高通濾光片。
9. 如權(quán)利要求7所述的用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，其特征在于所述的分光 單元中的第一干涉濾光片為高通濾光片、其它的為低通濾光片。
10. —種使用權(quán)利要求1所述的光學(xué)模塊的太陽(yáng)能電池，其特征在于它包括聚光板 和置于所述的聚光板下的分光板，所述的聚光板將擴(kuò)展太陽(yáng)光壓縮成一系列間 隔的細(xì)小光束列，所述的分光板將每個(gè)細(xì)小光束根據(jù)頻譜分光成細(xì)小光束列并 根據(jù)頻段順序折射到不同的幾何位置，所述分光板下設(shè)置有條狀光伏電池陣列， 所述的條狀光伏電池陣列間距與所述的分光板出射光間距相同，并與相應(yīng)頻段 順序折射出的細(xì)小光束列對(duì)齊。
全文摘要
一種用于太陽(yáng)能光伏電池的光學(xué)模塊，特點(diǎn)是它包括聚光板和置于聚光板下的分光板，聚光板將擴(kuò)展太陽(yáng)光壓縮成一系列間隔的細(xì)小光束列，分光板將每個(gè)細(xì)小光束根據(jù)頻譜分光成細(xì)小光束列并根據(jù)頻段順序折射到不同的幾何位置，優(yōu)點(diǎn)在于用太陽(yáng)能分光板將太陽(yáng)光線性分頻，不同的頻譜太陽(yáng)光束會(huì)聚在與其能帶寬度相應(yīng)的p-n結(jié)上，即太陽(yáng)光頻譜中的光能被充分吸收轉(zhuǎn)換成電能，而沒有被浪費(fèi)成熱能或損耗掉。因此，使用這種光學(xué)模塊的光伏電池的光電轉(zhuǎn)換效率比傳統(tǒng)光伏電池將有極大地提升。
文檔編號(hào)H01L31/052GK101276850SQ20081006232
公開日2008年10月1日 申請(qǐng)日期2008年5月9日 優(yōu)先權(quán)日2008年5月9日
發(fā)明者同 李 申請(qǐng)人:寧波思達(dá)利光電科技有限公司